磁场中电流的作用力 电线上相互承载电流的力

作者： 安德鲁·卡特（Andrew Carter）

磁场将对单个运动电荷施加力，并且还将对电流（运动电荷的集合）施加力。长度为l的导线在磁场B中承载电流I时遇到的力用以下公式表示。

[tex] F = ILB sin Theta [/ tex]

载流导线上的磁力垂直于导线，磁场的位置由右手定则给出。

如果电流与磁场之间的夹角为texB [/ tex]；[tex] B = 0 [/ tex]，然后[tex] sinbeta = 0 [/ tex]，[tex] F = 0 [/ tex]，[tex] beta = 180 [/ tex]，然后[tex] sinbeta = 0 [/ tex]，[tex] F = 0 [/ tex]，[tex] beta = 90 [/ tex]，然后[tex] sinbeta = 1 [/ tex]，[tex] F = Bil [/ tex]。因此，如果电流和磁场的方向彼此平行，则不会在导线上施加力。

作用在带电粒子上的力

上面解释了作用在电流上的力。电流是由带电粒子的运动产生的。因此，载流线上的力是该电流作用在每个带电粒子上的力的总和。如果粒子的电荷为q，速度为v，并且位于具有强度B的力作用在该粒子上的磁场中，则β是速度与磁场之间的夹角，公式为：[tex] = qvBsinbeta [ / tex]。

发生条件：

1.如果tex v ＝0π/ tex，则tex F ＝0π/ tex，在磁场中没有力施加在静止粒子上。
2.如果∑β ＝ 0 [/ tex]，则∑sin0 ＝ 0 [/ tex]和∑F ＝ 0 [/ tex]。
3.如果tex = 180 [/ tex]，则ssin180 = 0 [/ tex]，且texF = 0 [/ tex]，磁场线和粒子的速度彼此平行，那么就没有力了。
4.如果[β] ＝ 90 [/ tex]，则[αsin90＝ 1] / [tex]，[f] F ＝ qvB [/ tex]。v
条件发生：
1.如果v = 0，则F = 0磁场中没有力作用在静止粒子上。
2.如果beta = 0，则sin0 = 0，F = 0
3.如果beta = 180，则sin180 = 0，F = 0，磁场线和粒子的速度彼此平行，则没有力施加。
4.如果beta = 90，则sin90 = 1，F = qvB

电线上相互承载电流的力

它表明，同一方向上的电流会相互吸引，因为它们会产生相反的磁场。另一方面，相反方向的电流彼此排斥，因为它们产生具有相同方向的磁场。使用公式，我们可以找到施加在每个力上的力。

[tex] F = B_1i_2I = 2kfrac {i_1i_2} {d} I [/ tex]

其中，tex1 [/ tex]是导线的长度，tex [dtex // tex]是导线之间的距离。

示例问题：

如果将texI_2 [/ tex]放置在恒定磁场中，则求出作用在电流texI_1 [/ tex]上的磁力的方向。

解决方案：

因此，遵循右手定则，答案显示在下面的i中；

霍尔效应

霍尔效应是对电荷移动产生的作用力的一种很好的应用。这也是测量磁场强度的常用方法。薄扁平导体两侧的电荷积聚将平衡这种电磁影响，从而在导体的两侧之间产生可测量的电压。这种可测量的横向电压的存在称为霍尔效应。

霍尔系数表示为感应电场与电流密度和磁场乘积之比。它具有制成导体的材料的特征，其值取决于构成电流的电荷载流子的类型，数量和特性。

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