一个以达林顿模式连接的BJT发射极-跟随器电路

交流等效达林顿电路

在下图中，我们可以看到一个以达林顿模式连接的BJT发射极-跟随器电路。该对的基极通过电容C1连接到交流输入信号。

通过电容器C2获得的输出交流信号与器件的发射极端子相关联。

上述配置的仿真结果如下图所示。在这里可以看到达林顿晶体管被具有输入电阻r的交流等效电路所取代。我 以及表示为β的电流输出源D我b

交流输入阻抗可以按如下说明计算：

已解决的示例 2

现在让我们解决上述交流等效发射极跟随器设计的实际示例：

确定电路的输入阻抗，给定r我= 5 kΩ

应用方程 12.15，我们求解方程如下：

Z我= 3.3 MΩ ॥［5 kΩ + （8000）390 Ω）］= 1.6 MΩ

这是一个实用的达林顿设计，通过将 2N3055 功率晶体管与小信号 BC547 晶体管连接起来。

在信号输入侧使用一个100K电阻，将电流降低到几米安。

通常，在基座电流如此之低的情况下，仅 2N3055 永远无法照亮高电流负载，例如 12V 2

安培灯泡。这是因为2N3055的电流增益非常低，无法将低基极电流处理成高集电极电流。

然而，一旦另一个BJT（这里的BC547）与达林顿对中的2N3055连接，统一电流增益就会跃升到非常高的值，并允许灯以全亮度发光。

2N3055的平均电流增益（hFE）约为40，而BC547的平均电流增益（hFE）约为400。当两者合并为达林顿对时，增益大幅上升到 40 x 400

= 16000，很棒不是吗。这就是我们能够从达林顿晶体管配置中获得的功率，一个看起来普通的晶体管只需简单的修改就可以变成一个非常有价值的设备。