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分析了应用哈特曼传感器测量大气湍流畸变波前时, 哈特曼传感器的泽尼克模式复原误
差与子孔径划分形式、泽尼克模式复原阶数等的关系, 给出了科尔莫哥洛夫湍流下计算哈特曼传感器模式复原误差的公式。对比分析了8×8 子孔径划分和32×32 子孔径划分的两个哈特曼传感器在实际大气湍流中同步测量的实验结果。
哈特曼2夏克型波前传感器(Hartm ann2Shack w avef ron t sen so r, 以下简称哈特曼传感器) 是目前常用的测量静态或动态波前像差的工具[ 1～ 4 ]。泽尼克多项式(Zern ike Po lynom ial) 模式法是圆孔径上最常采用的波前复原算法之一[ 5, 6 ]。由于大气湍流畸变波前是包含有丰富时空频率成分的动态波前像差, 需要用尽可能多的泽尼克多项式来描述。哈特曼传感器的空间分辨能力是有限的, 所以哈特曼传感器的模式复原阶数也是受限的。长久以来, 人们在用哈特曼传感器对大气湍流畸变波前进行模式复原时, 模式复原阶数的选择带有很大的随意性。对哈特曼传感器来说, 原则上复原时选择的模式阶数越高, 波前复原精度就会越高; 但如果模式阶数选择过高, 由于探测噪声等的影响反而会降低波前复原精度。所以需要对哈特曼传感器的模式复原误差进行仔细研究。
许多学者对哈特曼传感器的测量误差进行过分析[ 7～ 11 ]。姜文汉、N. Takato 等分析了哈特曼传感器的子孔径斜率测量误差[ 8, 9 ]。李新阳等初步建立了一套分析哈特曼传感器波前复原误差的方法, 但他的分析方法还存在一定局限性[ 10, 11 ]。本文在上述文献分析的基础上, 详尽分析了哈特曼传感器的泽尼克模式波前复原误差问题, 并给出了实验结果。
差与子孔径划分形式、泽尼克模式复原阶数等的关系, 给出了科尔莫哥洛夫湍流下计算哈特曼传感器模式复原误差的公式。对比分析了8×8 子孔径划分和32×32 子孔径划分的两个哈特曼传感器在实际大气湍流中同步测量的实验结果。
哈特曼2夏克型波前传感器(Hartm ann2Shack w avef ron t sen so r, 以下简称哈特曼传感器) 是目前常用的测量静态或动态波前像差的工具[ 1～ 4 ]。泽尼克多项式(Zern ike Po lynom ial) 模式法是圆孔径上最常采用的波前复原算法之一[ 5, 6 ]。由于大气湍流畸变波前是包含有丰富时空频率成分的动态波前像差, 需要用尽可能多的泽尼克多项式来描述。哈特曼传感器的空间分辨能力是有限的, 所以哈特曼传感器的模式复原阶数也是受限的。长久以来, 人们在用哈特曼传感器对大气湍流畸变波前进行模式复原时, 模式复原阶数的选择带有很大的随意性。对哈特曼传感器来说, 原则上复原时选择的模式阶数越高, 波前复原精度就会越高; 但如果模式阶数选择过高, 由于探测噪声等的影响反而会降低波前复原精度。所以需要对哈特曼传感器的模式复原误差进行仔细研究。
许多学者对哈特曼传感器的测量误差进行过分析[ 7～ 11 ]。姜文汉、N. Takato 等分析了哈特曼传感器的子孔径斜率测量误差[ 8, 9 ]。李新阳等初步建立了一套分析哈特曼传感器波前复原误差的方法, 但他的分析方法还存在一定局限性[ 10, 11 ]。本文在上述文献分析的基础上, 详尽分析了哈特曼传感器的泽尼克模式波前复原误差问题, 并给出了实验结果。
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