首先申明一点：电感是可以充电的，但它不能像电容那样长期储存电能。
它会在电流没有变化时把电能释放出去，一旦电流稳定了，其电能就没有了。
电感的充放电方向由外界方向方向决定。电总与电流变化方向相反。但它并不能阻止电流的变化。当外电流是正向增加，其充电方向就为正，外电流负向增加，其充电方向就为负。当外电流是正向减小，其放电方向就为正。处电流负向减小，其放电方向就为负。故其方向由完全由外界电流方向决定。
如果是直流电，电流方向不变，则电感充放电方向均为电流方向。如果是交流电，电感充放电方向就为交流瞬时方向，但该瞬间是放电还是充电，就得看正弦交流电的切线方向了。
电容电感充放电
L、C元件称为“惯性元件”，即电感中的电流、电容器两端的电压，都有一定的“电惯性”，不能突然变化。充放电时间，不光与L、C的容量有关，还与充/放电电路中的电阻R有关。“1UF电容它的充放电时间是多长？”，不讲电阻，就不能回答。
RC电路的时间常数：τ =RC
充电时，Uc=U×［1-e^（-t/τ ）］ U是电源电压
放电时，Uc=Uo×e^（-t/τ ） Uo是放电前电容上电压
RL电路的时间常数：τ =L/R
LC电路接直流，i=Io［1-e^（-t/τ ）］ Io是最终稳定电流
LC电路的短路，i=Io×e^（-t/τ ）］ Io是短路前L中电流
以电容的充放电为例
假设有电源Vu通过电阻R给电容C充电，V0为电容上的初始电压值，Vu为电容充满电后的电压值，Vt为任意时刻t时电容上的电压值，那么便可以得到如下的计算公式：
Vt = V0 + （Vu – V0） * ［1 – e^（ -t/RC）］
如果电容上的初始电压为0，则公式可以简化为：
Vt = Vu * ［1 – e^（ -t/RC）］
由上述公式可知，因为指数值只可能无限接近于0，但永远不会等于0，所以电容电量要完全充满，需要无穷大的时间。
当t = RC时，Vt = 0.63Vu；
当t = 2RC时，Vt = 0.86Vu；
当t = 3RC时，Vt = 0.95Vu；
当t = 4RC时，Vt = 0.98Vu；
当t = 5RC时，Vt = 0.99Vu；
可见，经过3~5个RC后，充电过程基本结束。
当电容充满电后，将电源Vu短路，电容C会通过R放电，则任意时刻t，电容上的电压为：
Vt = Vu * e^（ -t/RC）
对于简单的串联电路，时间常数就等于电阻R和电容C的乘积，但是，在实际电路中，时间常数RC并不那么容易算，例如下图（a）。
对于上图（a），如果从充电的角度去计算时间常数会比较难，我们不妨换个角度来思考，我们知道，时间常数只与电阻和电容有关，而与电源无关，对于简单的由一个电阻R和一个电容C串联的电路来说，其充电和放电的时间参数是一样的，都是RC，所以，我们可以把上图中的电源短路，使电容C1放电，如上图（b）所示，很容易得到其时间常数：
t= RC = （R1//R2）*C
使用同样的方法，可以将下图（a）电路等效成（b）的放电电路形式，得到电路的时间常数：
t= RC = R1*（C1+C2）
用同样的方法，可以将下图（a）电路等效成（b）的放电电路形式，得到电路的时间常数：
t= RC = （（R1//R3//R4）+R2）*C1
对于电路时间常数RC的计算，可以归纳为以下几点：
1）。如果RC电路中的电源是电压源形式，先把电源“短路”而保留其串联内阻；
2）。把去掉电源后的电路简化成一个等效电阻R和等效电容C串联的RC放电回路，等效电阻R和等效电容C的乘积就是电路的时间常数；
3）。如果电路使用的是电流源形式，应把电流源开路而保留它的并联内阻，再按简化电路的方法求出时间常数；
4）。计算时间常数应注意各个参数的单位，当电阻的单位是“欧姆”，电容的单位是“法拉”时，乘得的时间常数单位才是“秒”。
对于在高频工作下的RC电路，由于寄生参数的影响，很难根据电路中各元器件的标称值来计算出时间常数RC，这时，我们可以根据电容的充放电特性来通过曲线方法计算，前面已经介绍过了，电容充电时，经过一个时间常数RC时，电容上的电压等于充电电源电压的0.63倍，放电时，经过一个时间常数RC时，电容上的电压下降到电源电压的0.37倍。
如上图所示，如通过实验的方法绘出电容的充放电曲线，在起点处做一条充放电切线，则切线与横轴的交点就是时间常数RC。
