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基于光耦和功率NMOS管的压电陶瓷驱动电源

2017年12月04日 01:40 次阅读

自适应光学(AO)系统中,变形镜(DM)作为一种波前校正器,通过改变镜面形状校正由大气湍流等引起的波前畸变,从而改善成像质量,提高图像分辨率。压电陶瓷类变形镜镜面的变形是由多个一端固定于镜面,另一端固定于底座的压电陶瓷驱动器(PZT)的伸缩来实现的。每一个驱动器都需要一个独立的驱动电源给它提供驱动电压,PZT在外电场的作用下,由于逆压电效应,将产生垂直和水平方向上的伸缩形变,从而带动镜面产生形变。

为了产生所需的正负形变量需要给PZT施予双极性的几百甚至上千伏的高电压,因此需要驱动电源能、够输出双极性高电压信号。压电陶瓷类变形镜驱动器等效为容性负载,则当工作频率升高或电压升高时,所需的驱动电流将增加。随着AO系统校正时间频率提高,对变形镜高压驱动电源的动态性能要求越来越高,同时随着AO系统校正空间频率增加,其单元数也在不断增加,因此对驱动电源的动态性能、体积、功耗等提出了更高的要求。目前市场上双极性高压输出的压电陶瓷驱动电源性能优良,但是体积大、通道数少、不易扩展,不能满足多单元(几百上千)变形镜驱动的要求。本文研制了一种基于光耦和功率NMOS管的压电陶瓷驱动电源,具有较好的动态性能,且电路结构简单便于扩展。

1 变形镜高压驱动电源设计

1.1 变形镜高压驱动电源工作原理

压电陶瓷类变形镜对高压驱动电源的要求除了双极性高压输出和高的动态性能外,还要求驱动电源具有稳定性高、线性度好、纹波小等特点。通常驱动电源采用如图1所示的直流放大式的原理结构,它主要由误差放大级、高压功率放大级、电压负反馈网络和高压直流电源等组成。误差放大级放大输入低压控制信号与电压反馈信号的差值形成负反馈,稳定驱动电源闭环时的电压增益;高压功率放大级实现电压和电流的放大,满足变形镜驱动对电压和电流的要求;高压直流电源为高压功率放大级提供所需的高压直流电压。

 

基于光耦和功率NMOS管的压电陶瓷驱动电源

 


       基于以上的原理结构,本文设计的变形镜高压驱动电源原理图如图2所示,低压集成运放U1A构成误差放大级;电阻R2与C1的用于降低该级高频增益,避免振荡。误差放大级的输出驱动高压功率放大级,使之产生高压功率信号,驱动变形镜压电陶瓷驱动器。电阻Rf,R3和耐高压电容Cf构成电压负反馈,使驱动电源带宽范围内的闭环电压增益稳定为1+Rf/R3,微调R3可得到所需放大倍数的精确值。高压直流电源采用±340 V输出的开关稳压电源,经稳压、滤波后给高压功率放大级提供高压直流电压。

1.2 高压功率放大级

高压功率放大级为该驱动电源的核心部分,由图2可知高压功率放大级由上、下两个结构完全相同的单元电路组成。以上半部分单元电路为例,光耦U2发射极输出电流为该单元电路的输入信号,该输入信号从基极驱动晶体管Q2,而光耦U2和晶体管Q2共同从源极驱动功率NMOS管Q1导通。当输入信号为0时,光耦U2和晶体管Q2不导通,此时NMOS管Q1与电阻R10,R14和稳压管D1构成输出电流恒定的电流源。当光耦U2输出电流增大时,驱动晶体管Q2集电极-射极电流增大,Q2可视为由光耦输出电流控制的电流源,同时电流源驱动NMOS管Q1构成的电流源输出电流增加。总之,该单元电路可视为由光耦输出电流控制的可变电流源。

两个单元电路如图2中所示纵向连接时,上、下两单元电路相互地看成电流源(相互看阻抗非常大),因此无负载时,上下两受控电流源电流值微小的变化将会在输出V。处产生很大的电压摆动,从而实现了电压的放大。由于晶体管构成的受控电流源具有很高的电流放大倍数,当驱动电源驱动容性负载时,光耦输出电流很小的变化就能使受控单元电路产生很大的输出电流,使驱动电源能够输出到负载或从负载吸入很大的电流,从而实现了功率的放大。与传统的具有相对独立电压放大级和功率级驱动电源相比,该驱动电源将电压放大级和功率放大级合二为一,在保证功率带宽的前提下,减少了电路级数。

高压功率放大级的输入信号由光耦产生,由于光耦内部是通过光来实现信号的传输,光耦输入与输出信号在电学上是分离的,因此不论光耦输入与输出级存在多大的电位差都可以实现信号的传输。这使误差放大级的低压输出信号就可控制高压功率放大级的高压信号。同时由于光耦的分相隔离作用,使高压功率放大级对PZT驱动器的充放电回路能够采用相同的电路结构。并且单元电路中只采用了高压大功率的NMOS管,而避免了使用很难得到的耐高压功率PMOS管,从而大大简化了电路结构。使之具有应用于多单元压电陶瓷类变形镜驱动的先决条件。

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